segunda-feira, 15 de fevereiro de 2021

Manipulação do sistema nervoso por campos eletromagnéticos de monitores

 



Resumo

Os efeitos fisiológicos foram observados em um sujeito humano em resposta à estimulação da pele com campos eletromagnéticos fracos que são pulsados ​​com certas frequências próximas de ½ Hz ou 2,4 Hz, como para excitar uma ressonância sensorial. Muitos monitores de computador e tubos de TV, ao exibir imagens pulsadas, emitem campos eletromagnéticos pulsados ​​de amplitudes suficientes para causar tal excitação. Portanto, é possível manipular o sistema nervoso de um sujeito pulsando imagens exibidas em um monitor de computador próximo ou aparelho de TV. Para o último, a imagem pulsante pode ser embutida no material do programa, ou pode ser sobreposta pela modulação de um fluxo de vídeo, como um sinal de RF ou como um sinal de vídeo. A imagem exibida em um monitor de computador pode ser pulsada efetivamente por um simples programa de computador. Para certos monitores, campos eletromagnéticos pulsados ​​capazes de excitar ressonâncias sensoriais em assuntos próximos podem ser gerados mesmo quando as imagens exibidas são pulsadas com intensidade subliminar.


Descrição

ANTECEDENTES DA INVENÇÃO
A invenção refere-se à estimulação do sistema nervoso humano por um campo eletromagnético aplicado externamente ao corpo. Um efeito neurológico de campos elétricos externos foi mencionado por Wiener (1958), em uma discussão sobre o agrupamento de ondas cerebrais por meio de interações não lineares. O campo elétrico foi organizado para fornecer “uma condução elétrica direta do cérebro”. Wiener descreve o campo como configurado por uma tensão alternada de 10 Hz de 400 V aplicada em uma sala entre o teto e o solo. Brennan (1992) descreve em US Pat. No. 5.169.380 um aparelho para aliviar perturbações em ritmos circadianos de um mamífero, no qual um campo elétrico alternado é aplicado através da cabeça do sujeito por dois eletrodos colocados a uma curta distância da pele.

Um dispositivo que envolve um eletrodo de campo, bem como um eletrodo de contato, é o “Graham Potentializer” mencionado por Hutchison (1991). Este dispositivo de relaxamento usa movimento, luz e som, bem como um campo elétrico alternado aplicado principalmente à cabeça. O eletrodo de contato é uma barra de metal em contato ôhmico com os pés descalços do sujeito, e o eletrodo de campo é uma antena de metal hemisférica colocada a vários centímetros da cabeça do sujeito.

Nestes três métodos de estimulação elétrica, o campo elétrico externo é aplicado predominantemente à cabeça, de modo que as correntes elétricas são induzidas no cérebro de maneira física governada pela eletrodinâmica. Essas correntes podem ser amplamente evitadas aplicando-se o campo não na cabeça, mas em áreas de pele longe da cabeça. Certos receptores cutâneos podem então ser estimulados e forneceriam um sinal de entrada para o cérebro ao longo das vias naturais dos nervos aferentes. Verificou-se que, de fato, os efeitos fisiológicos podem ser induzidos dessa maneira por campos elétricos muito fracos, se forem pulsados ​​com uma frequência próxima de ½ Hz. Os efeitos observados incluem ptose das pálpebras, relaxamento, sonolência, sensação de pressão em um ponto centralizado na borda inferior da sobrancelha,ver padrões móveis de roxo escuro e amarelo esverdeado com os olhos fechados, um sorriso tônico, uma sensação de tensão no estômago, fezes soltas repentinas e excitação sexual, dependendo da frequência precisa usada e da área da pele na qual o campo é aplicado . A dependência aguda da frequência sugere o envolvimento de um mecanismo de ressonância.

Verificou-se que a ressonância pode ser excitada não apenas por campos elétricos pulsados ​​aplicados externamente, como discutido na US Pat. Nos. 5.782.874, 5.899.922, 6.081.744 e 6.167.304, mas também por campos magnéticos pulsados, como descrito na Pat. 5.935.054 e 6.238.333, por fracos pulsos de calor aplicados à pele, como discutido na Patente US 5.800.481 e 6.091.994, e por pulsos acústicos subliminares, como descrito na Patente US No. 6.017.302. Como a ressonância é excitada por meio de vias sensoriais, é chamada de ressonância sensorial. Além da ressonância perto de ½ Hz, uma ressonância sensorial foi encontrada perto de 2,4 Hz. Este último é caracterizado pela desaceleração de certos processos corticais, conforme discutido nas patentes '481,' 922, '302,' 744, '944 e' 304.

A excitação de ressonâncias sensoriais por meio de pulsos fracos de calor aplicados à pele fornece uma pista sobre o que está acontecendo neurologicamente. Receptores sensíveis à temperatura cutâneos são conhecidos por disparar espontaneamente. Esses nervos aumentam aleatoriamente em torno de uma taxa média que depende da temperatura da pele. Pulsos de calor fracos entregues à pele de forma periódica irão, portanto, causar uma ligeira modulação de frequência (fm) nos padrões de pico gerados pelos nervos. Uma vez que a estimulação por meio de outras modalidades sensoriais resulta em efeitos fisiológicos semelhantes, acredita-se que a modulação de frequência de padrões de spikes neuronais aferentes espontâneos também ocorre lá.

É instrutivo aplicar essa noção à estimulação por fracos pulsos de campo elétrico administrados à pele. Os campos gerados externamente induzem pulsos de corrente elétrica no tecido subjacente, mas a densidade da corrente é muito pequena para disparar um nervo quiescente. No entanto, em experimentos com a adaptação de receptores de estiramento do lagostim, Terzuolo e Bullock (1956) observaram que campos elétricos muito pequenos podem ser suficientes para modular o disparo de nervos já ativos. Tal modulação pode ocorrer na estimulação do campo elétrico em discussão.

Compreensão adicional pode ser obtida considerando as cargas elétricas que se acumulam na pele como resultado das correntes induzidas no tecido. Ignorando a termodinâmica, seria de esperar que as cargas de polarização acumuladas ficassem confinadas estritamente à superfície externa da pele. Mas a densidade de carga é causada por um ligeiro excesso de íons positivos ou negativos, e o movimento térmico distribui os íons por uma camada fina. Isso implica que o campo elétrico aplicado externamente realmente penetra uma curta distância no tecido, em vez de parar abruptamente na superfície externa da pele. Desse modo, uma fração considerável do campo aplicado pode ser exercida sobre algumas terminações nervosas cutâneas, de modo que uma ligeira modulação do tipo observado por Terzuolo e Bullock pode de fato ocorrer.

Os efeitos fisiológicos mencionados são observados apenas quando a força do campo elétrico na pele se situa em uma determinada faixa, chamada de janela de intensidade efetiva. Também há um efeito de volume, em que os campos mais fracos são suficientes quando o campo é aplicado a uma área de pele maior. Esses efeitos são discutidos em detalhes na patente '922.

Uma vez que o pico espontâneo dos nervos é bastante aleatório e a modulação de frequência induzida pelo campo pulsado é muito rasa, a relação sinal / ruído (S / N) para o sinal fm contido nos trens de pico ao longo dos nervos aferentes é tão pequena quanto para tornar impossível a recuperação do sinal fm de uma única fibra nervosa. Mas a aplicação do campo sobre uma grande área da pele causa estimulação simultânea de muitos nervos cutâneos, e a modulação da FM é então coerente de nervo para nervo. Portanto, se os sinais aferentes são de alguma forma somados no cérebro, as modulações fm são adicionadas enquanto os picos de diferentes nervos se misturam e se entrelaçam. Desta forma, o S / N pode ser aumentado por processamento neural apropriado. O assunto é discutido em detalhes na patente '874. Outro aumento na sensibilidade é devido ao envolvimento de um mecanismo de ressonância,em que oscilações consideráveis ​​do circuito neural podem resultar de excitações fracas.

Um efeito fisiológico facilmente detectável de uma ressonância sensorial excitada de ½ Hz é a ptose das pálpebras. Conforme discutido na patente '922, o teste de ptose envolve primeiro o fechamento dos olhos até a metade. Mantendo esta posição da pálpebra, os olhos são revirados para cima, enquanto abandonam o controle voluntário das pálpebras. A posição da pálpebra é então determinada pelo estado do sistema nervoso autônomo. Além disso, a pressão exercida no globo ocular pelas pálpebras parcialmente fechadas aumenta a atividade parassimpática. A posição da pálpebra, portanto, torna-se um tanto lábil, como se manifesta por uma leve vibração. O estado lábil é sensível a mudanças muito pequenas no estado autônomo. A ptose influencia a extensão em que a pupila é encoberta pela pálpebra e, portanto, a quantidade de luz que chega ao olho. Assim, a profundidade da ptose é vista pelo sujeito,e pode ser graduado em uma escala de 0 a 10.

Nos estágios iniciais da excitação da ressonância sensorial de ½ Hz, é detectado um desvio para baixo na frequência de ptose, definida como a frequência de estimulação para a qual a ptose máxima é obtida. Acredita-se que esse desvio seja causado por mudanças no meio químico dos circuitos neurais ressonantes. Pensa-se que a ressonância causa perturbações de concentrações químicas em algum lugar do cérebro, e que essas perturbações se espalham por difusão para circuitos ressonantes próximos. Esse efeito, chamado de “dessintonia química”, pode ser tão forte que a ptose é totalmente perdida quando a frequência de estimulação é mantida constante nos estágios iniciais da excitação. Como a estimulação fica um pouco fora de sintonia, a amplitude da ressonância diminui e a dessintonia química eventualmente diminui. Isso faz com que a frequência da ptose volte a subir,para que a estimulação fique mais afinada e a ptose volte a se desenvolver. Como resultado, para frequências de estimulação fixas em uma certa faixa, a ptose tem um ciclo lento com uma frequência de vários minutos. O assunto é discutido na patente '302.

As frequências de estimulação em que ocorrem efeitos fisiológicos específicos dependem um pouco do estado do sistema nervoso autônomo e, provavelmente, também do estado endócrino.

Campos magnéticos fracos que são pulsados ​​com uma frequência de ressonância sensorial podem induzir os mesmos efeitos fisiológicos que os campos elétricos pulsados. Ao contrário do último, no entanto, os campos magnéticos penetram no tecido biológico com força quase inalterada. As correntes parasitas no tecido conduzem cargas elétricas para a pele, onde as distribuições de carga estão sujeitas a manchas térmicas da mesma forma que na estimulação de campo elétrico, de modo que os mesmos efeitos fisiológicos se desenvolvem. Os detalhes são discutidos na patente '054.

RESUMO
Monotores de computador e monitores de TV podem ser feitos para emitir campos eletromagnéticos fracos de baixa frequência simplesmente pulsando a intensidade das imagens exibidas. Experimentos mostraram que a ressonância sensorial de ½ Hz pode ser excitada dessa maneira em um sujeito próximo ao monitor. A ressonância sensorial de 2,4 Hz também pode ser excitada desta maneira. Portanto, um monitor de TV ou monitor de computador pode ser usado para manipular o sistema nervoso de pessoas próximas.

As implementações da invenção são adaptadas à fonte de fluxo de vídeo que aciona o monitor, seja um programa de computador, uma transmissão de TV, uma fita de vídeo ou um disco de vídeo digital (DVD).

Para um monitor de computador, os pulsos de imagem podem ser produzidos por um programa de computador adequado. A frequência de pulso pode ser controlada através da entrada do teclado, de modo que o sujeito possa sintonizar uma frequência de ressonância sensorial individual. A amplitude do pulso também pode ser controlada dessa maneira. Um programa escrito em Visual Basic (R) é particularmente adequado para uso em computadores que executam o sistema operacional Windows 95 (R) ou Windows 98 (R). A estrutura de tal programa é descrita. A produção de pulsos periódicos requer um procedimento de temporização preciso. Esse procedimento é construído a partir da função GetTimeCount disponível na API (Application Program Interface) do sistema operacional Windows, junto com um procedimento de extrapolação que melhora a precisão do tempo.

A variabilidade do pulso pode ser introduzida por meio de software, com o objetivo de impedir a habituação do sistema nervoso à estimulação de campo, ou quando a freqüência de ressonância precisa não for conhecida. A variabilidade pode ser uma variação pseudo-aleatória dentro de um intervalo estreito ou pode assumir a forma de uma frequência ou amplitude de varredura no tempo. A variabilidade do pulso pode estar sob controle do sujeito.

O programa que faz com que um monitor exiba uma imagem pulsante pode ser executado em um computador remoto conectado ao computador do usuário por um link; este último pode pertencer parcialmente a uma rede, que pode ser a Internet.

Para um monitor de TV, a imagem pulsante pode ser inerente ao fluxo de vídeo à medida que flui da fonte de vídeo, ou então o fluxo pode ser modulado de modo a sobrepor a pulsação. No primeiro caso, uma transmissão de TV ao vivo pode ser organizada para ter o recurso embutido simplesmente pulsando levemente a iluminação da cena que está sendo transmitida. É claro que esse método também pode ser usado para fazer filmes e gravar fitas de vídeo e DVDs.

As fitas de vídeo podem ser editadas para sobrepor a pulsação por meio de hardware de modulação. Um modulador simples é discutido, em que o sinal de luminância do vídeo composto é pulsado sem afetar o sinal de croma. O mesmo efeito pode ser introduzido no consumidor final, modulando o fluxo de vídeo que é produzido pela fonte de vídeo. Um DVD pode ser editado por meio de software, introduzindo variações semelhantes a pulsos nos sinais RGB digitais. Os pulsos de intensidade da imagem podem ser sobrepostos na saída de vídeo componente analógico de um DVD player modulando o componente do sinal de luminância. Antes de entrar no aparelho de TV, um sinal de televisão pode ser modulado de forma a causar pulsação da intensidade da imagem por meio de uma linha de retardo variável conectada a um gerador de pulsos.

Certos monitores podem emitir pulsos de campo eletromagnético que estimulam uma ressonância sensorial em um sujeito próximo, por meio de pulsos de imagem que são tão fracos a ponto de serem subliminares. Isso é lamentável, pois abre um caminho para a aplicação perniciosa da invenção, por meio da qual as pessoas são expostas, sem saber, à manipulação de seus sistemas nervosos para os propósitos de outra pessoa. Tal aplicação seria antiética e obviamente não é defendida. Ele é mencionado aqui para alertar o público sobre a possibilidade de abuso encoberto que pode ocorrer enquanto está online, ou enquanto assiste TV, um vídeo ou um DVD.


DESCRIÇÃO DOS DESENHOS



FIGO. 1 ilustra o campo eletromagnético que emana de um monitor quando o sinal de vídeo é modulado de modo a causar pulsos na intensidade da imagem e um sujeito próximo que é exposto ao campo.

FIGO. 2 mostra um circuito para modulação de um sinal de vídeo composto com o objetivo de pulsar a intensidade da imagem.

FIGO. 3 mostra o circuito para um gerador de pulso simples.




FIGO. 4 ilustra como um campo eletromagnético pulsado pode ser gerado com um monitor de computador.

FIGO. 5 mostra um campo eletromagnético pulsado que é gerado por um aparelho de televisão através da modulação da entrada do sinal de RF para a TV.




FIGO. 6 descreve a estrutura de um programa de computador para produzir uma imagem pulsada.



FIGO. 7 mostra um procedimento de extrapolação introduzido para melhorar a precisão de tempo do programa da FIG. 6 .

FIGO. 8 ilustra a ação do procedimento de extrapolação da FIG. 7 .
FIGO. 9 mostra um sujeito exposto a um campo eletromagnético pulsado que emana de um monitor que responde a um programa em execução em um computador remoto por meio de um link que envolve a Internet.


FIGO. 10 mostra o diagrama de blocos de um circuito para oscilação de frequência de um sinal de TV com o objetivo de pulsar a intensidade da imagem exibida em um monitor de TV.

FIGO. 11 representa esquematicamente um meio de gravação na forma de uma fita de vídeo com dados gravados e o atributo do sinal que faz com que a intensidade da imagem exibida seja pulsada.

FIGO. 12 ilustra como a imagem pulsante pode ser incorporada em um sinal de vídeo pulsando a iluminação da cena que está sendo gravada.

FIGO. 13 mostra uma rotina que introduz variabilidade de pulso no programa de computador da FIG. 6 .
FIGO. 14 mostra esquematicamente como um CRT emite um campo eletromagnético quando a imagem exibida é pulsada.


FIGO. 15 mostra como a intensidade da imagem exibida em um monitor pode ser pulsada através do terminal de controle de brilho do monitor.

FIGO. 16 ilustra a ação do disco de polarização que serve de modelo para condutores aterrados na parte traseira de uma tela CRT.

FIGO. 17 mostra o circuito para sobrepor pulsos de intensidade de imagem em uma saída de DVD.


FIGO. 18 mostra dados medidos para campos elétricos pulsados ​​emitidos por dois monitores de tipo CRT diferentes e uma comparação com a teoria.

DESCRIÇÃO DETALHADA
Monitores de computador e monitores de TV emitem campos eletromagnéticos. Parte da emissão ocorre nas frequências baixas nas quais as imagens exibidas estão mudando. Por exemplo, uma pulsação rítmica da intensidade de uma imagem causa a emissão de campo eletromagnético na frequência de pulso, com uma força proporcional à amplitude do pulso. O campo é rapidamente referido como “emissão da tela”. Ao discutir este efeito, qualquer parte ou tudo o que é exibido na tela do monitor é chamado de imagem. Um monitor do tipo tubo de raios catódicos (CRT) possui três feixes de elétrons, um para cada uma das cores básicas vermelho, verde e azul. A intensidade de uma imagem é aqui definida como

I = ∫j dA,   (1)

onde a integral se estende sobre a imagem, e

j = jr + jg + jb,   (2)

sendo jr, jg e jb as densidades de corrente elétrica nos feixes de elétrons vermelhos, verdes e azuis na área dA da superfície da imagem na tela. As densidades de corrente devem ser tomadas no modelo de feixe de elétrons distribuído, onde a distinção dos pixels e o movimento raster dos feixes são ignorados e a parte traseira da tela do monitor é considerada irradiada por feixes de elétrons difusos. As densidades de corrente do feixe são então funções das coordenadas xey na tela. O modelo é apropriado, pois estamos interessados ​​na emissão de campo eletromagnético causada pela imagem pulsando com as frequências muito baixas de ressonâncias sensoriais, enquanto as emissões com as frequências de varredura horizontal e vertical muito mais altas não são preocupantes. Para um CRT, a intensidade de uma imagem é expressa em milamperes.

Para uma tela de cristal líquido (LCD), as densidades de corrente na definição da intensidade da imagem devem ser substituídas por tensões de acionamento, multiplicadas pela razão de abertura do dispositivo. Para um LCD, as intensidades da imagem são expressas em volts.

Será mostrado que, para um CRT ou tela LCD, as emissões são causadas por flutuações na intensidade da imagem. No entanto, em vídeo composto, a intensidade conforme definida acima não é um recurso de sinal primário, mas a luminância Y é. Para qualquer pixel, tem-se

Y = 0,299 R +0,587 G +0,114 B,   (3)

onde R, G e B são as intensidades do pixel respectivamente em vermelho, verde e azul, normalizados de modo a variar de 0 a 1. A definição (3) foi fornecida pela Commission Internationale de l'Eclairage (CIE), a fim de contabilizar as diferenças de brilho em cores diferentes, conforme percebidas pelo sistema visual humano. No vídeo composto, o matiz do pixel é determinado pelo sinal de croma ou crominância, que tem os componentes RY e BY. Conclui-se que a luminância do pixel pulsante enquanto mantém o matiz fixo é equivalente a pulsar a intensidade do pixel, até um fator de amplitude. Este fato será considerado ao modular um fluxo de vídeo, como para sobrepor pulsos de intensidade de imagem.

Acontece que a emissão da tela tem uma expansão multipolo em que ambas as contribuições monopolo e dipolo são proporcionais à taxa de variação da intensidade I de (1). As contribuições multipolares de ordem superior são proporcionais à taxa de variação dos momentos da densidade de corrente j sobre a imagem, mas como essas contribuições diminuem rapidamente com a distância, elas não têm importância prática no contexto atual. Pulsar a intensidade de uma imagem pode envolver diferentes amplitudes de pulso, frequências ou fases para diferentes partes da imagem. Qualquer um ou todos esses recursos podem estar sob controle de assunto.

Surge a questão de se a emissão da tela pode ser forte o suficiente para excitar ressonâncias sensoriais em pessoas localizadas a distâncias normais de visualização do monitor. Este acabou sendo o caso, como mostrado por experimentos de ressonância sensorial e independentemente medindo a força dos pulsos de campo elétrico emitidos e comparando os resultados com a janela de intensidade efetiva, conforme explorado em trabalhos anteriores.

Experimentos de ressonância sensorial de meio Hertz foram conduzidos com o sujeito posicionado a pelo menos a uma distância normal de visualização de um monitor de computador de 15 "que foi acionado por um programa de computador escrito em Visual Basic (R), versão 6.0 (VB 6 ). O programa produz uma imagem pulsada com luminância e matiz uniformes na tela inteira, exceto por alguns pequenos botões de controle e caixas de texto. No VB 6 , as cores dos pixels da tela são determinadas pelos inteiros R, G e B, que variam de 0 a 255, e definem as contribuições para a cor do pixel feitas pelas cores básicas vermelho, verde e azul. Para um monitor do tipo CRT, as intensidades de pixel para as cores primárias podem depender dos valores RGB de uma maneira não linear que será discutida. No VB 6No programa, os valores RGB são modulados por pequenos pulsos ΔR, ΔG, ΔB, com uma frequência que pode ser escolhida pelo sujeito ou é varrida de maneira predeterminada. Nos experimentos de ressonância sensorial mencionados acima, as razões ΔR / R, ΔG / G e ΔB / B foram sempre menores que 0,02, de modo que os pulsos de imagem são bastante fracos. Para certas frequências próximas a ½ Hz, o sujeito experimentou efeitos fisiológicos que são conhecidos por acompanhar a excitação da ressonância sensorial de ½ Hz conforme mencionado na Seção de Background. Além disso, as amplitudes de pulso de campo medidas estão dentro da janela de intensidade efetiva para a ressonância de ½ Hz, conforme explorado em experimentos anteriores e discutido nas patentes '874,' 744, '922 e' 304. Outros experimentos mostraram que o 2.A ressonância sensorial de 4 Hz também pode ser eliminada por emissões de tela de monitores que exibem imagens pulsadas.

Estes resultados confirmam que, de fato, o sistema nervoso de um sujeito pode ser manipulado por meio de pulsos de campo eletromagnético emitidos por um CRT próximo ou monitor LCD que exibe imagens com intensidade de pulso.

As várias implementações da invenção são adaptadas às diferentes fontes de fluxo de vídeo, como fita de vídeo, DVD, um programa de computador ou uma transmissão de TV através do espaço livre ou cabo. Em todas essas implementações, o sujeito é exposto ao campo eletromagnético pulsado que é gerado pelo monitor como resultado da pulsação de intensidade da imagem. Certos nervos cutâneos do sujeito exibem picos espontâneos em padrões que, embora bastante aleatórios, contêm informações sensoriais pelo menos na forma de frequência média. Alguns desses nervos têm receptores que respondem à estimulação do campo mudando sua frequência média de picos, de modo que os padrões de picos desses nervos adquirem uma modulação de frequência, que é transmitida ao cérebro.A modulação pode ser particularmente eficaz se tiver uma frequência próxima ou igual a uma frequência de ressonância sensorial. Espera-se que tais frequências estejam na faixa de 0,1 a 15 Hz.

Uma modalidade da invenção adaptada a um VCR é mostrada na FIG. 1, onde um sujeito 4 é exposto a um campo elétrico pulsado 3 e um campo magnético pulsado 39 que são emitidos por um monitor 2 , denominado "MON", como resultado de pulsar a intensidade da imagem exibida. A imagem é gerada aqui por um gravador de vídeo cassete 1 , denominado “VCR”, e a pulsação da intensidade da imagem é obtida modulando o sinal de vídeo composto da saída do VCR. Isso é feito por um modulador de vídeo 5 , denominado "VM", que responde ao sinal do gerador de pulso 6, rotulado como “GEN”. A frequência e a amplitude dos pulsos da imagem podem ser ajustadas com o controle de frequência 7 e controle de amplitude 8 . Ajustes de frequência e amplitude podem ser feitos pelo sujeito.

O circuito do modulador de vídeo 5 da FIG. 1 é mostrado na FIG. 2, onde os amplificadores de vídeo 11 e 12 processam o sinal de vídeo composto que entra no terminal de entrada 13 . O nível do sinal de vídeo é modulado lentamente pela injeção de uma pequena corrente de polarização na entrada inversora 17 do primeiro amplificador 11 . Esta corrente é causada por pulsos de tensão fornecidos na entrada de modulação 16 e pode ser ajustada por meio do potenciômetro 15 . Uma vez que a entrada não inversora do amplificador é aterrada, a entrada inversora 17é mantido essencialmente no potencial de terra, de modo que a corrente de polarização não seja influenciada pelo sinal de vídeo. A inversão do sinal pelo primeiro amplificador 11 é desfeita pelo segundo amplificador 12 . Os ganhos dos amplificadores são escolhidos de forma a dar um ganho geral unitário. Uma corrente de variação lenta injetada na entrada inversora 17causa uma mudança lenta no nível “pseudo-dc” do sinal de vídeo composto, aqui definido como a média de curto prazo do sinal. Uma vez que o nível pseudo-dc da seção do sinal de croma determina a luminância, esta é modulada pelos pulsos de corrente injetados. O sinal de croma não é afetado pela modulação lenta do nível do pseudódulo, uma vez que esse sinal é determinado pela amplitude e fase em relação ao portador de cor que está bloqueado para o burst de cor. O efeito sobre os pulsos de sincronismo e bursts de cor também não tem conseqüências se os pulsos de corrente injetada forem muito pequenos, como são na prática. O sinal de vídeo composto modulado, disponível na saída 14na FIG. 2, exibirá, assim, uma luminância modulada, enquanto o sinal de croma permanece inalterado. À luz da discussão anterior sobre luminância e intensidade, segue-se que o modulador da FIG. 2 causa uma pulsação da intensidade da imagem I. Resta dar um exemplo de como o sinal de pulso na entrada de modulação 16 pode ser obtido. FIGO. 3 mostra um gerador de pulso que é adequado para esta finalidade, em que o temporizador RC 21 (Intersil ICM7555) está conectado para operação astável e produz uma tensão de onda quadrada com uma frequência que é determinada pelo capacitor 22 e o potenciômetro 23 . O temporizador 21 é alimentado por uma bateria 26 , controlada pelo interruptor 27. A voltagem de onda quadrada na saída 25 aciona o LED 24 , que pode ser usado para monitorar a frequência de pulso e também serve como indicador de energia. A saída de pulso pode ser arredondada de maneiras que são bem conhecidas na técnica. Na configuração da FIG. 1, a saída do VCR 1 é conectada à entrada de vídeo 13 da FIG. 2, e a saída de vídeo 14 é conectada ao monitor 2 da FIG. 1 .

Na forma de realização preferida da invenção, a pulsação da intensidade da imagem é causada por um programa de computador. Como mostrado na FIG. 4, o monitor 2 , denominado “MON”, está conectado ao computador 31 denominado “COMPUTADOR”, que executa um programa que produz uma imagem no monitor e faz com que a intensidade da imagem seja pulsada. O sujeito 4 pode fornecer entrada para o computador através do teclado 32 que está conectado ao computador pela conexão 33 . Esta entrada pode envolver ajustes da frequência ou da amplitude ou da variabilidade dos pulsos de intensidade da imagem. Em particular, a frequência de pulso pode ser definida para uma frequência de ressonância sensorial do sujeito com o propósito de excitar a ressonância.

A estrutura de um programa de computador para pulsar a intensidade da imagem é mostrada na FIG. 6 . O programa pode ser escrito em Visual Basic (R) versão 6.0 (VB 6 ), que envolve a interface gráfica familiar do sistema operacional Windows (R). As imagens aparecem como formulários equipados com controles do usuário, como botões de comando e barras de rolagem, junto com exibições de dados, como caixas de texto. Um VB 6 compiladoprograma é um arquivo executável. Quando ativado, o programa declara variáveis ​​e funções a serem chamadas de uma biblioteca de vínculo dinâmico (DLL) que está anexada ao sistema operacional; um carregamento inicial do formulário também é executado. O último compreende definir a cor da tela conforme especificado pelos inteiros R, G e B no intervalo de 0 a 255, conforme mencionado acima. Na FIG. 6, a configuração inicial da cor da tela é rotulada como 50 . Outra ação da rotina de carregamento de formulário é o cálculo 51 da função seno em oito pontos igualmente espaçados, I = 0 a 7, em torno do círculo unitário. Esses valores são necessários ao modular os números RGB. Infelizmente, a função seno é distorcida pelo arredondamento para valores RGB inteiros que ocorre no VB 6programa. A imagem é escolhida para preencher o máximo possível da área da tela e tem luminância e matiz espacialmente uniformes.

A forma que aparece no monitor exibe um botão de comando para iniciar e parar a pulsação da imagem, juntamente com as barras de rolagem 52 e 53, respectivamente, para o ajuste da frequência de pulso F e da amplitude de pulso A. Esses pulsos podem ser iniciados por um temporizador do sistema que é ativado após a passagem de um intervalo de tempo predefinido. No entanto, temporizadores em VB 6são muito imprecisos para o propósito de fornecer os oito pontos de ajuste RGB em cada ciclo de pulso. Uma melhoria pode ser obtida usando a função GetTickCount que está disponível na API (Application Program Interface) do Windows 95 (R) e Windows 98 (R). A função GetTickCount retorna o tempo do sistema decorrido desde o início do Windows, expresso em milissegundos. A ativação do usuário do botão de início 54 fornece uma contagem de tiques TN até a solicitação 55 e define o intervalo do temporizador para TT milissegundos, na etapa 56 . TT foi calculado anteriormente na rotina de frequência que é ativada pela alteração da frequência, denotada como etapa 52 .

Como o VB 6 é um programa orientado a eventos, o fluxograma do programa se divide em partes desconexas. Ao definir o intervalo do temporizador para TT na etapa 56 , o temporizador é executado em segundo plano enquanto o programa pode executar sub-rotinas, como ajuste de frequência ou amplitude de pulso. Após decorrido o intervalo TT do temporizador, a sub-rotina 57 do temporizador inicia a execução com o pedido 58 para uma contagem de tiques e, em 59, é calculada uma atualização do tempo TN para o próximo ponto em que os valores RGB devem ser ajustados. Na etapa 59, o temporizador é desligado para ser reativado posteriormente na etapa 67 . Etapa 59também redefine o parâmetro CR que desempenha um papel no procedimento de extrapolação 61 e na condição 60 . Para facilitar a compreensão neste ponto, é melhor fingir que a ação de 61 é simplesmente obter uma contagem de ticks e considerar o loop controlado pela condição 60 enquanto mantém CR igual a zero. O loop iria terminar quando as atinge M contagem de escala ou excede o TN tempo para o ponto de fase seguinte, altura em que o programa deve ajustar a intensidade de imagem através de passos 63 - 65 . Por agora, a etapa 62 deve ser ignorada também, uma vez que tem a ver com o procedimento de extrapolação real 61 . Os incrementos das cores da tela R1 , G 1 e B 1 no novo ponto de fase são calculados de acordo com a função seno, aplicada com a amplitude A que foi definida pelo usuário na etapa 53 . O número I que rotula o ponto de fase é incrementado pela unidade na etapa 65 , mas se isso resultar em I = 8, o valor é redefinido para zero em 66 . Finalmente, o temporizador é reativado na etapa 67 , iniciando uma nova etapa de ⅛-ciclo na progressão periódica dos ajustes RGB.

Um programa escrito dessa forma exibiria um grande jitter nos momentos em que os valores RGB são alterados. Isso se deve à irregularidade nas contagens de tiques retornadas pela função GetTickCount. A granulometria pode ser estudada separadamente executando um loop simples com C = GetTickCount, seguido pela gravação do resultado C em um arquivo. A inspeção mostra que C saltou a cada 14 ou 15 milissegundos, entre longos trechos de valores constantes. Como para uma modulação de intensidade de imagem de ½ Hz, os pontos de fase do ciclo cycle estão separados por 250 ms, a granulometria de 14 ou 15 ms na contagem de tiques causaria uma imprecisão considerável. O procedimento de extrapolação completa 61é introduzido para diminuir o jitter a níveis aceitáveis. O procedimento funciona refinando a função de escada de linha pesada mostrada na FIG. 8, usando a inclinação RR de um degrau de escada recente para determinar com precisão a contagem de loop 89 na qual o loop controlado por 60 precisa ser encerrado. Detalhes do procedimento de extrapolação são mostrados na FIG. 7 e ilustrado na FIG. 8 . O procedimento começa em 70 com ambos os sinalizadores desligados e CR = 0, devido à atribuição em 59 ou 62 na FIG. 6. Uma contagem de ticks M é obtida em 71 , e o tempo restante MR para o próximo ponto de fase é calculado em 72 . Condições77 e 73 não são satisfeitos e, portanto, são passados ​​verticalmente no fluxograma, de modo que apenas o bloco de atraso 74 e as atribuições 75 são executados. A condição 60 da FIG. 6 é verificado e considerado satisfeito, de modo que o procedimento de extrapolação é reinserido. O processo é repetido até que a condição 73 seja satisfeita quando o tempo restante MR salta para baixo através do nível de 15 ms, mostrado na FIG. 8 como a transição 83 . A condição 73, então, direciona o fluxo lógico para as atribuições 76 , nas quais o número DM rotulado por 83 é calculado, e FLG 1está definido. O cálculo de DM é necessário para encontrar a inclinação RR do elemento de linha reta 85 . Também é necessário o "LM final" 86 , que é o número de loops percorridos da etapa 83 para a próxima etapa descendente 84 , aqui mostrado para cruzar o eixo MR = 0. O LM final é determinado após incrementar repetidamente o LM através do loop lateral inserido a partir da condição FLG 1 = 1 77 , que agora está satisfeita uma vez que FLG 1 foi definido na etapa 76 . Na transição 84, a condição 78 é atendida, de modo que as atribuições 79são executados. Isso inclui o cálculo da inclinação RR do elemento de linha 85 , configuração de FLG 2 e redefinição de FLG 1 . A partir daqui, o procedimento de extrapolação incrementa CR em etapas de RR, enquanto pula as contagens de escala até a condição 60 da FIG. 6 é violado, o loop é encerrado e os valores RGB são ajustados.

Um bloco de retardo 74 é usado a fim de esticar o tempo necessário para atravessar o procedimento de extrapolação. O bloco pode ser qualquer sub-rotina de computação intensiva, como cálculos repetidos de funções tangente e arco tangente.

Conforme mostrado na etapa 56 da FIG. 6, o intervalo do temporizador TT é definido para 4/10 do tempo TA de um ponto de ajuste RGB para o próximo. Uma vez que o temporizador funciona em segundo plano, este arranjo fornece uma oportunidade para a execução de outros processos, como o ajuste do usuário da frequência ou amplitude dos pulsos.

O ajuste da frequência e demais parâmetros de pulso da modulação da intensidade da imagem pode ser feito internamente, ou seja, dentro do programa em execução. Esse controle interno deve ser diferenciado do controle externo fornecido, por exemplo, em protetores de tela. Neste último, a frequência da animação pode ser modificada pelo usuário, mas somente após a saída do programa de proteção de tela. Especificamente, no Windows 95 (R) ou Windows 98 (R), para alterar a frequência da animação é necessário interromper a execução do protetor de tela movendo o mouse, após o que a frequência pode ser ajustada através do painel de controle. A exigência de que o controle seja interno também diferencia o presente programa dos chamados banners.

O programa pode ser executado em um computador remoto que está ligado ao computador do usuário, conforme ilustrado na FIG. 9 . Embora o monitor 2 , denominado “MON”, esteja conectado ao computador 31 ′, denominado “COMPUTADOR”, o programa que pulsa as imagens no monitor 2 é executado no computador mais remoto 90 , denominado “COMPUTADOR REMOTO”, que está conectado ao computador 31 ′ através de uma ligação 91 que pode em parte pertencer a uma rede. A rede pode incluir a Internet 92 .

O monitor de um aparelho de televisão emite um campo eletromagnético da mesma forma que um monitor de computador. Portanto, uma TV pode ser usada para produzir emissões de tela para fins de manipulação do sistema nervoso. FIGO. 5 mostra tal arranjo, onde a pulsação da intensidade da imagem é obtida induzindo uma pequena mudança pulsante lenta na frequência do sinal de RF que entra da antena. Este processo é aqui chamado de “oscilação de frequência” do sinal de RF. Na TV FM, uma leve oscilação de frequência lenta do sinal de RF produz uma flutuação de nível de sinal pseudo-dc no sinal de vídeo composto, que por sua vez causa uma ligeira flutuação de intensidade da imagem exibida no monitor da mesma maneira como discutido acima para o modulador da FIG. 2 . A oscilação de frequência é induzida pelo wobbler44 da FIG. 5 identificado como “RFM”, que é colocado na linha 43 da antena . O wobbler é acionado pelo gerador de pulsos 6 , denominado “GEN”. O sujeito pode ajustar a frequência e a amplitude da oscilação por meio do controle de sintonia 7 e do controle de amplitude 41 . FIGO. 10 mostra um diagrama de blocos do circuito wobbler de frequência que emprega uma linha de atraso variável 94 , denominada "VDL". O atraso é determinado pelo sinal do gerador de pulsos 6 , denominado “GEN”. A frequência dos pulsos pode ser ajustada com o controle de sintonia 7 . A amplitude dos pulsos é determinada pela unidade 98, rotulado como "MD" e pode ser ajustado com o controle de amplitude 41 . Opcionalmente, a entrada para a linha de atraso pode ser encaminhada através de um pré-processador 93 , rotulado como "PRP", que pode compreender um amplificador de RF seletivo e conversor descendente; uma conversão complementar complementar deve então ser realizada na saída da linha de atraso por um pós-processador 95 , identificado como “POP”. A saída 97 deve ser conectada ao terminal da antena do aparelho de TV.

A ação da linha de retardo variável 94 pode ser entendida como segue. Permita que pulsos periódicos com período L sejam apresentados na entrada. Para um retardo fixo, os pulsos emergiriam na saída com o mesmo período L. Na verdade, o retardo de tempo T é variado lentamente, de modo que aumenta aproximadamente em LdT / dt entre o surgimento de pulsos consecutivos na saída do dispositivo. O período de pulso é, portanto, aumentado aproximadamente em

Δ L = LdT / dt.   (4)

Em termos de frequência ∫, a Eq. (4) implica aproximadamente

Δ∫ / ∫ = - dT / dt.   (5)

Para atraso senoidal T (t) com amplitude be frequência g, um tem

Δ∫ / ∫ = −2 πgb cos (2 πgt ), (6)

que mostra a oscilação de frequência. A aproximação é boa para gb << 1, o que é satisfeito na prática. A amplitude de mudança de frequência relativa 2πgb que é necessária para pulsos de intensidade de imagem eficazes é muito pequena em comparação com a unidade. Para uma frequência de pulso g da ordem de 1 Hz, o atraso pode ter que ser da ordem de um milissegundo. Para acomodar esses valores de atraso longos, a linha de atraso pode ter que ser implementada como um dispositivo digital. Fazer isso está bem dentro da arte atual. Nesse caso, é natural também escolher implementações digitais para o gerador de pulso 6 e o controlador de amplitude de pulso 98 , como hardware ou software.

A variabilidade do pulso pode ser introduzida para aliviar a necessidade de um ajuste preciso para uma frequência de ressonância. Isso pode ser importante quando as frequências de ressonância sensorial não são conhecidas com precisão, por causa da variação entre os indivíduos, ou para lidar com o desvio de frequência que resulta da dessintonização química que é discutida na patente '874. Um campo com variabilidade de pulso adequadamente escolhida pode então ser mais eficaz do que um campo de frequência fixa fora de sintonia. Pode-se também controlar tremores e convulsões, interferindo na atividade oscilatória patológica dos circuitos neurais que ocorre nesses distúrbios.Os campos eletromagnéticos com uma variabilidade de pulso que resulta em um espectro estreito de frequências em torno da frequência da atividade oscilatória patológica podem então evocar sinais nervosos que causam mudanças de fase que diminuem ou extinguem a atividade oscilatória.

A variabilidade de pulso pode ser introduzida como hardware da maneira descrita na patente '304. A variabilidade também pode ser introduzida no programa de computador da FIG. 6, definindo FLG 3 na etapa 68 e escolhendo a amplitude B da flutuação de frequência. Na rotina de variabilidade 46 , mostrada com algum detalhe na FIG. 13, FLG 3 é detectado na etapa 47 , após o que nas etapas 48 e 49a frequência de pulso F é modificada pseudo aleatoriamente por um termo proporcional a B, a cada 4º ciclo. Opcionalmente, a amplitude da pulsação da intensidade da imagem também pode ser modificada, de maneira semelhante. Alternativamente, a frequência e a amplitude podem ser varridas através de uma rampa ajustável, ou de acordo com qualquer programação adequada, de uma maneira conhecida pelos versados ​​na técnica. A variabilidade do pulso pode ser aplicada aos pulsos de intensidade da imagem subliminar.

Quando uma imagem é exibida por um monitor de TV em resposta a uma transmissão de TV, os pulsos de intensidade da imagem podem simplesmente ser incluídos no material do programa. Se a fonte do sinal de vídeo for um meio de gravação, os meios para pulsar a intensidade da imagem podem compreender um atributo de dados gravados. A pulsação pode ser subliminar. Para o caso de um sinal de vídeo de um VCR, o atributo de dados pertinente é ilustrado na FIG. 11, que mostra uma gravação de sinal de vídeo em parte de uma fita de vídeo 28 . Representados esquematicamente, estão segmentos do sinal de vídeo em intervalos pertencentes a linhas em três quadros de imagem em locais diferentes ao longo da fita. Em cada segmento, o sinal croma 9 é mostrado, com seu nível médio de curto prazo 29representado como uma linha tracejada. O nível de sinal médio de curto prazo, também chamado de nível pseudo-dc, representa a luminância dos pixels da imagem. Sobre cada segmento, o nível é aqui constante porque a imagem foi escolhida pela simplicidade como tendo uma luminância uniforme sobre a tela. No entanto, o nível parece variar de quadro para quadro, ilustrando uma luminância que pulsa lentamente ao longo do tempo. Isso é mostrado na parte inferior do desenho, em que o nível IRE da média do sinal de croma de curto prazo é plotado em função do tempo. O gráfico mostra ainda uma diminuição gradual da amplitude do pulso no tempo, ilustrando que as variações da amplitude do pulso de luminância também podem ser um atributo dos dados gravados na fita de vídeo. Conforme discutido, pulsar a luminância para crominância fixa resulta em pulsar a intensidade da imagem.

Os atributos de fluxo de dados que representam pulsos de intensidade de imagem em fita de vídeo ou em sinais de TV podem ser criados ao produzir uma reprodução de vídeo ou fazer uma imagem em movimento de uma cena, simplesmente pulsando a iluminação da cena. Isso está ilustrado na figura. 12, que mostra uma cena 19 que é gravada com uma câmera de vídeo 18 , rotulada “VR”. A cena é iluminada por uma lâmpada 20 , denominada “LÂMPADA”, energizada por uma corrente elétrica por meio de um cabo 36 . A corrente é modulada em forma de pulsação por um modulador 30 , denominado “MOD”, que é acionado por um gerador de pulsos 6 , denominado “GERADOR”, que produz pulsos de voltagem 35. Novamente, pulsar a luminância, mas não a crominância, equivale a pulsar a intensidade da imagem.

O brilho dos monitores geralmente pode ser ajustado por um controle, que pode ser endereçado por meio de um terminal de ajuste de brilho. Se o controle for do tipo analógico, a intensidade da imagem exibida pode ser pulsada como mostrado na FIG. 15, simplesmente por um gerador de pulsos 6 , denominado “GEN”, que é conectado ao terminal de ajuste de brilho 88 do monitor 2 , denominado “MON”. Ação equivalente pode ser fornecida para controles de brilho digital, de maneiras que são bem conhecidas na técnica.

O sinal de vídeo componente analógico de um reprodutor de DVD pode ser modulado de modo a sobrepor pulsos de intensidade de imagem da maneira ilustrada na FIG. 17 . É mostrado um DVD player 102 , identificado como “DVD”, com saída de vídeo componente analógica composta pela luminância Y e crominância C. A sobreposição é realizada simplesmente mudando a luminância com um pulso de tensão do gerador 6 , denominado “GENERATOR”. A saída do gerador é aplicada ao modulador 106 , denominado “SHIFTER”. Como a luminância Y é pulsada sem alterar a crominância C, a intensidade da imagem é pulsada. A frequência e amplitude dos pulsos de intensidade de imagem podem ser ajustadas respectivamente com o sintonizador 7 e controle de amplitude 107. O modulador 105 tem a mesma estrutura do modulador da FIG. 2, e o controle de amplitude de pulso 107 opera o potenciômetro 15 da FIG. 2 . O mesmo procedimento pode ser seguido para a edição de um DVD, como a sobreposição dos pulsos de intensidade da imagem, processando o sinal de luminância modulado por meio de um conversor analógico-digital e gravando o fluxo digital resultante em um DVD, após a compressão adequada. Alternativamente, os dados de luminância digital podem ser editados por leitura eletrônica do sinal, descompressão, alteração dos dados digitais por software e gravação do sinal digital resultante após compressão adequada, tudo de uma maneira que é bem conhecida na técnica.

O mecanismo pelo qual um monitor do tipo CRT emite um campo eletromagnético pulsado ao pulsar a intensidade de uma imagem é ilustrado na FIG. 14 . A imagem é produzida por um feixe de elétrons 10 que colide com a parte posterior 88 da tela, onde as colisões excitam fósforos que subsequentemente emitem luz. No processo, o feixe de elétrons deposita elétrons 18 na tela e esses elétrons contribuem para um campo elétrico 3 denominado “E”. Os elétrons fluem ao longo da parte traseira condutiva 88 da tela para o terminal 99 que está conectado à fonte de alta tensão 40, rotulado como “HV”. O circuito é completado pela ligação à terra da fonte, o amplificador de vídeo 87 , denominado “VA”, e a sua ligação aos cátodos do CRT. Os feixes de elétrons dos três canhões de elétrons são mostrados coletivamente como 10 e, juntos, os feixes carregam uma corrente J. A corrente elétrica J fluindo através do circuito descrito induz um campo magnético 39 , denominado "B". Na verdade, há uma infinidade de circuitos ao longo dos quais a corrente do feixe de elétrons é retornada aos cátodos CRT, uma vez que em uma escala macroscópica a superfície traseira condutora 88 da tela fornece um contínuo de caminhos do ponto de impacto do feixe para o terminal de alta tensão 99. Os campos magnéticos induzidos pelas correntes ao longo desses caminhos se cancelam parcialmente, e o campo resultante depende da localização do pixel que é endereçado. Uma vez que os feixes varrem a tela através de uma varredura de linhas horizontais, o espectro do campo magnético induzido contém fortes picos nas frequências horizontal e vertical. No entanto, o interesse aqui não está em campos nessas frequências, mas sim em emissões que resultam de uma imagem pulsando com frequências muito baixas apropriadas para ressonâncias sensoriais. Para tanto, basta um modelo de corrente de elétrons difusa, em que a discretividade do pixel e o movimento raster dos feixes de elétrons são ignorados, de modo que a corrente do feixe se torna difusa e preenche o cone subtendido pela imagem exibida.O campo magnético de baixa frequência resultante depende das mudanças temporais na distribuição de intensidade sobre a imagem exibida. Estimativas de ordem de magnitude mostram que o campo magnético de baixa frequência, embora bastante pequeno, pode ser suficiente para a excitação de ressonâncias sensoriais em assuntos localizados a uma distância normal de visualização do monitor.

O monitor também emite um campo elétrico de baixa frequência na frequência de pulsação da imagem. Este campo é devido em parte aos elétrons 18 que são depositados na tela pelos feixes de elétrons 10 . No modelo de feixe de elétrons difuso, as condições da tela são consideradas funções do tempo t e das coordenadas cartesianas xey sobre uma tela CRT plana.

Os elétrons da tela 18 que são despejados na parte de trás da tela pela soma j (x, y, t) das distribuições de corrente difusa nos feixes de elétrons vermelho, verde e azul causam uma distribuição potencial V (x, y, t ) que é influenciada pela condutividade da superfície σ na parte traseira da tela e pelas capacitâncias. No modelo simples onde a tela tem uma distribuição de capacitância c (x, y) para o terra e as capacitâncias mútuas entre as partes da tela em diferentes potenciais são desprezadas, uma distribuição de potencial V (x, y, t) sobre a tela implica uma superfície distribuição de densidade de carga

q = Vc ( x, y ), (7)

e dá origem a um vetor de densidade de corrente ao longo da tela,

j s = −σgrad s V,   (8)

onde grad s é o gradiente ao longo da superfície da tela. Conservação de carga elétrica implica

j = c {ponto sobre (V)} - div s (σ grad s V ), (9)

onde o ponto sobre a voltagem denota a derivada de tempo e div s é a divergência na superfície da tela. A equação diferencial parcial (9) requer uma condição de contorno para que a solução V (x, y, t) seja única. Tal condição é fornecida ajustando o potencial na borda da tela igual à voltagem do ânodo fixo. Esta é uma boa aproximação, uma vez que a resistência R r entre o aro da tela e o terminal anódico é escolhida pequena no projeto CRT, a fim de manter a perda de tensão JR r a um mínimo e também para limitar as emissões de baixa frequência.

Algo útil pode ser aprendido em casos especiais com soluções simples. Assim, considere uma tela CRT circular de raio R com condutividade uniforme, espalhada na parte de trás por um feixe de elétrons difuso com uma densidade de corrente de feixe espacialmente uniforme que é uma constante mais uma parte senoidal com frequência ∫. Como o problema é linear, a tensão V devida à parte senoidal da corrente do feixe pode ser considerada separadamente, com a condição de contorno de que V desaparece na borda da tela circular. Eq. (9) então simplifica para

V ″ + V ″ / r − i 2 π∫cn V = −Jη / A, r ≦ R,   (10)

onde r é uma coordenada radial ao longo da tela com sua derivada denotada por um primo, η = 1 / σ é a resistividade da tela, A a área da tela, J a parte sinusoidal da corrente total do feixe e i = (- 1), a unidade imaginária. Nosso interesse é em frequências de pulso muito baixas ∫ que são adequadas para excitação de ressonâncias sensoriais. Para essas frequências e para faixas práticas para c e η, o número adimensional 2π∫cAη é muito menor que a unidade, de modo que pode ser desprezado na Eq. (10). O problema do valor limite tem então a solução simples V  ( r ) = J     η 4  π  ( 1 - ( r / R ) 2 ) . ( 11 )

Figura US06506148-20030114-M00001
Na derivação ( 11 ), negligenciamos a capacitância mútua entre as partes da tela que estão em potenciais diferentes. O erro resultante em ( 10 ) é desprezível pela mesma razão que o termo i2π∫cAη em ( 10 ) pode ser desprezado.

A distribuição potencial V (r) de ( 11) ao longo da tela é obviamente acompanhado por cargas elétricas. As linhas de campo que emanam dessas cargas seguem principalmente para os condutores atrás da tela que pertencem à estrutura do CRT e que são aterrados ou conectados a circuitos com um caminho de baixa impedância para o aterramento. Em ambos os casos, os condutores mencionados devem ser considerados aterrados na análise de cargas e campos que resultam do componente J pulsado da corrente total do feixe de elétrons. As linhas de campo elétrico descritas terminam em cargas elétricas que podem ser chamadas de cargas de polarização, uma vez que são o resultado da polarização dos condutores e circuitos pela emissão da tela. Para estimar o campo elétrico pulsado, um modelo é escolhido onde os condutores mencionados são representados juntos como um disco perfeitamente condutor aterrado de raio R,posicionada a uma curta distância δ atrás da tela, como representado na FIG.16 . Como o disco condutor aterrado carrega cargas de polarização, ele é chamado de disco de polarização. FIGO. 16 mostra a tela CRT circular 88 e o disco de polarização 101 , brevemente chamados de “placas”. Para pequenas distâncias δ, a densidade de capacitância entre as placas de polaridade oposta é quase igual a ε / δ, onde ε é a permissividade do espaço livre. As distribuições de carga na tela e no disco de polarização são respectivamente εV (r) / δ + q 0 e −εV (r) / δ + q 0 , onde os termos εV (r) / δ denotam densidades de carga opostas no final do densas linhas de campo que correm entre as duas placas. Que a parte q 0 também é necessária ficará claro na sequência.

As distribuições de carga εV (r) / δ + q 0 e −εV (r) / δ + q 0 nas duas placas têm um momento de dipolo com a densidade D  ( r ) = εV  ( r ) = J     ηε 4  π  ( 1 - ( r / R ) 2 ) , ( 12 )

Figura US06506148-20030114-M00002
direcionado perpendicularmente à tela. Observe que a separação da placa δ caiu. Isso significa que a localização precisa das cargas de polarização não é crítica no presente modelo e, além disso, que δ pode ser considerado tão pequeno quanto desejado. Levando δ a zero, chega-se ao modelo matemático de dipolos pulsados ​​distribuídos na tela CRT circular. O campo devido à distribuição de carga q 0 será calculado posteriormente.

O campo elétrico induzido pelos dipolos distribuídos (12) pode ser calculado facilmente para pontos na linha central da tela, com o resultado E  ( z ) = V  ( 0 ) R  { 2  ρ / R - R / ρ - 2   z  / R } , ( 13 )

Figura US06506148-20030114-M00003
onde V ( 0 ) é a tensão de pulso (11) no centro da tela, ρ a distância até a borda da tela ez a distância até o centro da tela. Observe que V ( 0 ) pulsa harmonicamente com a frequência ∫, porque em (11) a parte sinusoidal J da corrente do feixe varia dessa maneira.

O campo elétrico (13) devido à distribuição dipolo causa uma distribuição de potencial V (r) / 2 sobre a tela e uma distribuição de potencial de −V (r) / 2 sobre o disco de polarização, onde V (r) é não uniforme conforme dado por (11). Mas, como o disco de polarização é um condutor perfeito, ele não pode suportar gradientes de tensão e, portanto, não pode ter a distribuição de potencial −V (r) / 2. Em vez disso, o disco de polarização está no potencial de terra. É aqui que entra a distribuição de carga q 0 (r); deve ser tal que induza uma distribuição de potencial V (r) / 2 sobre o disco de polarização. Como a distância entre o disco de polarização e a tela desaparece no modelo matemático, a distribuição de potencial V (r) / 2 é induzida também na tela. O potencial total sobre a tela do monitor torna-se, portanto, V (r) de ( 11), enquanto a distribuição de potencial total no disco de polarização torna-se uniformemente zero. Ambas essas distribuições potenciais são tão fisicamente necessárias. O cargas eléctricas q 0 são movidos em posição por polarização de e são parcialmente retiradas da terra através da ligação à terra do CRT.

Em nosso modelo, a distribuição de carga q 0 está localizada no mesmo lugar que a distribuição dipolo, viz., No plano z = 0 dentro do círculo com raio R. Em pontos na linha central da tela, o campo elétrico devido a a distribuição monopolo q 0 é calculada da seguinte maneira. Como discutido, os monopólos devem ser tais que causem um potencial φ 0 igual a V (r) / 2 sobre o disco com raio R centrado no plano z = 0. Embora a distribuição de carga q 0(r) é definido exclusivamente por esta condição, não pode ser calculado facilmente de uma maneira direta. A dificuldade é contornada usando um resultado intermediário derivado do Exercício 2 na página 191 de Kellogg (1953), onde a distribuição de carga sobre um disco fino com potencial uniforme é dada. Ao usar este resultado, encontra-se prontamente o potencial φ * (z) no eixo deste disco como φ *  ( z ) = 2 π  V *  β  ( R 1 ) , ( 14 )

Figura US06506148-20030114-M00004
onde β (R 1 ) é o ângulo subtendido pelo raio do disco R 1 , visto do ponto z no eixo do disco, e V * é o potencial do disco. O resultado é usado aqui na tentativa de construir o potencial φ 0 (z) para um disco com potencial não uniforme V (r) / 2, pelo ansatz de escrever o campo como devido a uma combinação linear de discos abstratos com vários raios R 1 e potenciais, todos centrados no plano z = 0. No ansatz, o potencial no eixo de simetria é escrito φ 0  ( z ) = α     β  ( R ) + b  ∫ 0 R  β  ( R 1 )   C , ( 15 )

Figura US06506148-20030114-M00005
onde W é escolhido como a função 1 − R 1 2 / R 2 , e as constantes a e b devem ser determinadas de modo que o potencial sobre o plano z = 0 seja V (r) / 2 para raios r variando de 0 a R, com V (r) dado por (11). A realização da integração em (15) dá

φ 0 ( z ) = αβ ( R ) - b {(1+ z 2 / R 2 ) β ( R ) - | z | / R}.   (16)

Para encontrar o potencial sobre o disco r <R no plano z = 0, a função φ 0 (z) é expandida em potências de z / R para 0 <z <R, após o que as potências z n são substituídas por r n P n (cosθ), onde os P n são polinômios de Legendre, e (r, θ) são coordenadas esféricas simétricas centradas no centro da tela. Este procedimento equivale a uma continuação do potencial do eixo z para a meia esfera r <R, z> 0, de forma que a equação de Laplace seja satisfeita. O método é discutido por Morse e Feshbach (1953). A “continuação de Laplace” permite o cálculo do potencial φ 0ao longo da superfície do disco r <R centrado no plano z = 0. O requisito de que este potencial seja V (r) / 2 com a função V (r) dada por (11) permite resolver para as constantes a e b, com o resultado

a = −V (0) / π, b = −2 V (0) / π. (17)

Usando (17) em (16) dá φ 0  ( z ) = V  ( 0 ) π  [ ( 1 + 2  z 2 / R 2 )  β  ( R ) - 2   z  / R ] , ( 18 )

Figura US06506148-20030114-M00006
e por diferenciação com respeito a z, finalmente encontramos E 0  ( z ) = V  ( 0 ) π     R  ( z /  z  )  [ 4 - ( R / ρ ) 2 - 4  β  ( R )   z  / R ] ( 19 )

Figura US06506148-20030114-M00007
para o campo elétrico na linha central da tela provocado pela distribuição de carga q 0 (z).

O campo elétrico da linha central é a soma da parte (13) devido aos dipolos pulsados ​​distribuídos e da parte (19) devido aos monopólos pulsados ​​distribuídos. Embora derivados para telas circulares, os resultados podem servir como uma aproximação para outras formas, como o familiar retângulo arredondado, tomando R como o raio de um círculo que tem a mesma área da tela.

Para dois monitores do tipo CRT, o campo elétrico pulsado devido à pulsação da intensidade da imagem foi medido em vários pontos na linha central da tela para frequências de pulso de ½ Hz. Os monitores eram o monitor de computador de 15 "usado nos experimentos de ressonância sensorial mencionados acima, e um tubo de TV de 30". Os resultados experimentais precisam ser comparados com a teoria derivada acima. Visto que R é determinado pela área da tela, os campos elétricos dados por (13) e (19) têm como único parâmetro livre a tensão de pulso V ( 0) no centro da tela. A amplitude desta tensão pode, portanto, ser determinada para os monitores testados ajustando os dados experimentais aos resultados teóricos. Antes do ajuste, os dados foram normalizados para uma imagem que ocupa a tela inteira e é pulsada uniformemente com uma amplitude de intensidade de 100%. Os resultados do ajuste de um parâmetro são exibidos na FIG. 18, que mostra o gráfico teórico 100 , juntamente com os pontos de dados experimentais normalizados 103para o monitor de 15 computadores e para o tubo de TV de 30 ″. FIGO. 18 mostra que a teoria desenvolvida concorda bastante bem com os resultados experimentais. A partir do melhor ajuste, é possível encontrar as amplitudes de pulso de tensão da tela central. Os resultados, normalizados conforme discutido acima, são | V (0) | = 266,2 volt para o monitor de computador de 15 "e | V (0) | = 310,1 volt para o tubo de TV de 30". Com essas amplitudes em mãos, o campo elétrico pulsado emitido ao longo da linha central dos monitores pode ser calculado a partir da soma dos campos (13) e (19). Por exemplo, para o monitor de computador de 15 ″ com modulação de pulso RGB de 1,8% usado nos experimentos de ressonância sensorial de ½ Hz mencionados acima, o campo elétrico pulsado no centro do sujeito, localizado em z = 70 cm na linha central da tela, é calculado como tendo uma amplitude de 0,21 V / m. Que tal campo elétrico pulsado,aplicado a uma grande parte da pele, é suficiente para excitar a ressonância sensorial de ½ Hz é consistente com os resultados experimentais discutidos na patente '874.

Derivando ( 11 ), o número adimensional 2π∫cAη foi dito ser muito menor que a unidade. Agora que os valores para | V (0) | são conhecidas, a validade desta afirmação pode ser verificada. Eq. (11) implica que | V (0) | é igual a η | J | / 4π. A soma das correntes do feixe nos canhões de elétrons vermelho, verde e azul para a modulação de intensidade de 100% é estimada para ter amplitudes de pulso | J | de 0,5 mA e 2,0 mA respectivamente para o monitor de computador de 15 ″ e o tubo de TV de 30 ″. Usando os valores derivados para | V (0) |, chega-se a estimativas para a resistividade da tela η como 6,7 MΩ / quadrado e 1,9 MΩ / quadrado, respectivamente, para o monitor de computador de 15 ″ e o tubo de TV de 30 ″. Estimando a capacidade da tela cA como 7 pf e 13 pf, 2π∫cAη é encontrado como 148 × 10 −6 e 78 × 10 −6, respectivamente para o monitor de computador de 15 ″ e o tubo de TV de 30 ″. Esses números são muito pequenos em comparação com a unidade, de modo que a etapa de (10) a (11) é válida.

Os procedimentos a seguir foram seguidos na preparação de imagens pulsadas para as medições de campo. Para o monitor de computador de 15 ″ as imagens foram produzidas rodando o VB 6programa discutido acima. A imagem pulsada compreendia a tela inteira com valores RGB básicos escolhidos uniformemente como R = G = B = 127, com exceção de um botão liga / desliga e algumas caixas de dados que, juntas, ocupam 17% da área da tela. A intensidade da imagem foi pulsada modificando os valores R, G e B pelas funções seno arredondadas inteiras ΔR (t), ΔG (t) e ΔB (t), uniformemente sobre a imagem, exceto no botão e nas caixas de dados . As amplitudes de pulso de campo elétrico medidas foram normalizadas para uma imagem pulsada que ocupa toda a área da tela e tem 100% de modulação de intensidade para a qual a imagem pulsa entre o preto e a intensidade máxima, para as relações RGB fixas utilizadas. A intensidade da imagem depende dos valores RGB de forma não linear que será discutida. Para as medições do campo elétrico pulsado emitido por tubo de TV de 30 ″,uma imagem semelhante foi usada para o monitor do computador de 15 ″. Isso foi feito reproduzindo uma gravação de câmera de vídeo da tela do monitor do computador ao executar o VB6 programa, com modulação de pulso de 40% de R, G e B.

Na frente do monitor, ou seja, para z> 0, as partes ( 13 ) e ( 19) contribuem quase igualmente para o campo elétrico em uma faixa prática de distâncias z. Ao ir para trás do monitor onde z é negativo, o campo monopolo vira o sinal de forma que as duas partes quase se cancelam e o campo resultante é muito pequeno. Portanto, na parte de trás do CRT, os erros devido a imperfeições na teoria são relativamente grandes. Além disso, nosso modelo, que finge que as cargas de polarização estão todas localizadas no disco de polarização, falha em levar em consideração o fluxo do campo elétrico que escapa das regiões externas da parte de trás da tela para a terra ou quaisquer condutores que estejam presentes no vincinidade do CRT. Essa falha tem consequências relativamente mais sérias na parte traseira do que na frente do monitor.

As emissões da tela na frente de um CRT podem ser reduzidas drasticamente usando uma blindagem transparente condutora aterrada que é colocada sobre a tela ou aplicada como um revestimento. Seguindo as linhas do nosso modelo, a blindagem equivale a um disco de polarização na frente da tela, de forma que este último agora está imprensado entre os discos aterrados. A tela tem a distribuição de potencial pulsado V (r) de (11), mas nenhum fluxo elétrico pode escapar. O modelo pode ser modificado escolhendo o disco de polarização na parte traseira um pouco menor que o disco de tela, por uma fração que serve como um parâmetro livre. A fração pode então ser determinada a partir de um ajuste para campos medidos, minimizando o desvio padrão relativo entre o experimento e a teoria.

Em cada um dos feixes de elétrons de um CRT, a corrente do feixe é uma função não linear da tensão de acionamento, ou seja, a tensão entre o cátodo e a grade de controle. Uma vez que esta função é necessária no procedimento de normalização, ela foi medida para o monitor do computador de 15 ″ que foi usado nos experimentos de ressonância sensorial de ½ Hz e nas medições do campo elétrico. Embora a densidade de corrente do feixe j possa ser determinada, é mais fácil medir a luminância, lendo um medidor de luz que é trazido até a tela do monitor. Com os valores RGB no programa VB 6 tomados como o mesmo inteiro K, a luminância de uma imagem uniforme é proporcional à intensidade da imagem I. A luminância de uma imagem uniforme foi medida para vários valores de K. Os resultados foram ajustados com

I = c 1 K γ , (20)

onde c 1 é uma constante. O melhor ajuste, com desvio padrão relativo de 6,18%, foi obtido para γ = 2,32.

Emissões de tela também ocorrem para telas de cristal líquido (LCD). Os campos elétricos pulsados ​​podem ter uma amplitude considerável para LCDs que têm seus eletrodos de acionamento em lados opostos da célula de cristal líquido, para matriz passiva e também para design de matriz ativa, como a tecnologia de filme fino (TFT). Para arranjos com comutação no plano (IPS), no entanto, os eletrodos de acionamento são posicionados em um único plano, de modo que a emissão da tela é muito pequena. Para arranjos diferentes de IPS, o campo elétrico é muito próximo do campo periférico de um condensador de duas placas, pelo simples caso em que a imagem é uniforme e se estende pela tela inteira. Para uma tela LCD circular com raio R, o campo na linha central pode ser facilmente calculado devido aos dipolos pulsados ​​que são uniformemente distribuídos pela tela, com o resultado

E d ( z ) = (½) VR 2 / ( z 2 + R 2 ) {fração (3/2)} , (21)

onde E d (z) é a amplitude do campo elétrico pulsado a uma distância z da tela e V é uma amplitude de pulso de tensão, na qual a razão de abertura do LCD foi levada em consideração. Eq. (21) pode ser usado como uma aproximação para telas de qualquer formato, tomando R como o raio de um círculo com a mesma área da tela. O resultado se aplica ao caso em que o LCD não possui uma conexão de aterramento, de modo que os eletrodos superior e inferior estão em potenciais opostos, ou seja, V / 2 e −V / 2.

Se um conjunto de eletrodos LCD for aterrado, monopolos são necessários para manter esses eletrodos em potencial zero, como no caso de um CRT discutido acima. A situação do LCD é mais simples, no entanto, pois não há injeção de carga por feixes de elétrons, de modo que os potenciais nas placas superior e inferior do condensador no modelo são espacialmente uniformes. De ( 14 ) é visto que os monopólos, distribuídos sobre o disco de raio R no plano z = 0 de forma a fornecer no disco um potencial V / 2, induzem no eixo de simetria um potencial φ  ( z ) = 1 π  V     β  ( R ) . ( 22 )

Figura US06506148-20030114-M00008
Diferenciar em relação a z dá o campo elétrico no eixo de simetria E m  ( z ) = zVR  z   π  ( z 2 + R 2 ) , ( 23 )

Figura US06506148-20030114-M00009
induzida pelos monopólos pulsados. Para um LCD com um conjunto de eletrodos aterrados, o campo elétrico pulsado para a amplitude do pulso de tensão da tela V a uma distância z da tela na linha central tem uma amplitude que é a soma das partes (21) e (23). O campo elétrico resultante nas costas é relativamente pequeno, devido à mudança no sinal no campo monopolo que é causada pelo fator z / | z |. Portanto, as emissões da tela na frente de um LCD podem ser mantidas pequenas simplesmente colocando os eletrodos aterrados na frente.

Para verificar a teoria, o campo elétrico pulsado emitido pela tela colorida LCD-TFT de 3 ″ da câmera de vídeo mencionada acima foi medido em onze pontos na linha central da tela, variando de 4,0 cm a 7,5 cm. A imagem pulsada foi produzida reproduzindo a gravação de vídeo do monitor do computador de 15 ″ que foi feita durante a execução do VB 6programa discutido acima, para uma frequência de pulso de intensidade de imagem de ½ Hz, R = G = B = K, modulado em torno de K = 127 com uma amplitude ΔK = 51. Após a normalização para uma imagem uniforme em tela cheia com modulação de intensidade de 100% utilizando a relação não linear (20), os dados experimentais foram ajustados à curva teórica que expressa a soma dos campos (21) e (23). A amplitude V da tensão de pulso efetiva da tela foi de 2,1 volt. O desvio padrão relativo em V para o ajuste é de 5,1%, o que mostra que a teoria e o experimento estão em concordância razoavelmente boa.

Certos monitores podem causar excitação de ressonâncias sensoriais mesmo quando a pulsação das imagens exibidas é subliminar, ou seja, despercebida pela pessoa comum. Ao verificar esta condição em um monitor de computador, surge um problema devido ao arredondamento dos valores RGB para inteiros, como ocorre no programa VB 6 . Para uma pequena amplitude de pulso, a onda senoidal é distorcida em uma onda quadrada, que é mais fácil de detectar. Este problema é atenuado um pouco escolhendo ΔR = 0, ΔG = 0 e ΔB = 2, uma vez que as 8 funções do seno arredondado em torno do círculo unitário, multiplicado pela amplitude de pulso ΔB = 2 tornam-se a sequência 1, 2 11 2, 1 , −1 −2, −2, −1, etc, que é mais suave para os olhos do que uma onda quadrada. Usando o VB 6programa e o monitor de computador de 15 ″ mencionado acima com R = 71, G = 71 e B = 233, uma modulação de pulso de ½ Hz com amplitudes ΔR = ΔG = 0 e ΔB = 2 não pôde ser notado pelo sujeito, e é, portanto considerado subliminar. É interessante calcular a emissão da tela para este caso e conduzir um experimento de ressonância sensorial também. Foi escolhida uma distância z = 60 cm para o cálculo e o experimento. Usando a Eq. (20), a modulação de pulso da intensidade da imagem para o caso é de 1,0% da modulação da intensidade máxima. Usando R = 13,83 cm junto com | V (0) | = 266,2 V para o monitor de computador de 15 ″ e o gráfico teórico 100da FIG. 18, o campo elétrico pulsado em z = 60 cm apresentou uma amplitude de 138 mV / m. Em vista dos resultados experimentais discutidos nas patentes '874 e' 922, espera-se que tal campo, usado em uma frequência de pulso escolhida apropriadamente para a ressonância sensorial de ½ Hz e aplicado predominantemente na face, seja suficiente para excitar os ½ Hz ressonância sensorial. Um experimento de confirmação foi feito executando o VB 6programa com as configurações discutidas e o monitor de 15 ″. O centro do rosto do sujeito foi posicionado na linha central da tela, a uma distância de 60 cm da tela. Foi escolhida uma varredura de frequência de -0,1% por dez ciclos, com uma frequência de pulso inicial de 34 ppm. A ptose total foi experimentada pelo sujeito aos 20 minutos de corrida, quando a frequência de pulso era f = 31,76 ppm. Aos 27 minutos de execução, a varredura de frequência foi revertida para + 0,1% a cada dez ciclos. Ptose total foi experimentada em f = 31,66 ppm. Aos 40 minutos de execução, a varredura de frequência foi ajustada para -0,1% por dez ciclos. A ptose total ocorreu em f = 31,44 ppm. As pequenas diferenças na frequência de ptose são atribuídas à dessintonia química, discutida na Seção de Antecedentes.Conclui-se que a ressonância sensorial de ½ Hz foi excitada neste experimento por emissões de tela de imagem subliminar pulsando no monitor de computador de 15 ″ a uma distância de 60 cm. Para cada implementação e modalidade discutida, a pulsação da imagem pode ser subliminar.

O olho humano é menos sensível a mudanças de matiz do que a mudanças de brilho. Em vídeo composto, esse fato permite o uso de uma largura de banda de crominância menor que a largura de banda de luminância. Mas também tem a consequência de que pulsar da crominância para luminância fixa permite amplitudes de pulso maiores enquanto permanece dentro do regime de pulso subliminar. Eq. (3) mostra como pulsar os componentes de crominância RY e BY enquanto mantém Y fixo; para a mudança na intensidade do pixel, então temos

Δ I h = 0.491Δ ( R - Y ) + 0.806Δ ( B - Y ). (24)

Os pulsos de luminância com crominância fixa fornecem uma mudança na intensidade do pixel

Δ I 1 = 3 ΔY.   (25)

Claro, pulsos de crominância puros podem ser combinados com pulsos de luminância puros; um exemplo de tal combinação foi mencionado acima.

A região subliminar no espaço de cores precisa ser explorada para determinar como os pulsos marginalmente subliminares ΔR, ΔG e ΔB dependem dos valores RGB. Antes disso, a condição para que os pulsos de imagem sejam subliminares não deve ser expressa apenas em termos de porcentagem da amplitude do pulso de intensidade. O caso de pulsação de imagem subliminar considerado acima, onde o monitor é dirigido por um programa de computador VB 6 com R = G = 71, B = 233 e ΔR = ΔG = 0, ΔB = 2 para imagens em tela cheia será referido como “A pulsação da imagem subliminar padrão”.

No interesse do público, precisamos saber a que distâncias de visualização uma TV com imagens pulsadas subliminarmente pode causar excitação de ressonâncias sensoriais. Uma exploração aproximada é relatada aqui, que pode servir como ponto de partida para trabalhos futuros. A exploração é limitada a estimar a maior distância z = z maxao longo da linha central da TV de 30 ″ na qual as emissões da tela podem excitar a ressonância de ½ Hz, conforme determinado pelo teste de ptose. A TV deve exibir uma imagem que sofre a pulsação subliminar padrão conforme definido acima. O melhor seria realizar este teste com a TV de 30 ″ na qual as imagens pulsadas subliminarmente são produzidas por meio de um vídeo. Como tal vídeo não estava disponível, o teste de ptose foi conduzido em vez disso com uma fonte de campo elétrico pulsado consistindo em um pequeno eletrodo duplo aterrado do tipo discutido na patente '874. O dupleto foi acionado com uma voltagem senoidal de amplitude de 10 V, e o centro de massa do sujeito foi localizado na linha central do dupleto a uma distância z = z d = 323 cm. Os eletrodos de dupleto são retângulos de 4,4 cm por 4,7 cm. Na grande distância zd há exposição de corpo inteiro ao campo, de modo que o efeito de massa discutido na patente '874 entra em jogo, como é esperado que aconteça também na distância z maxdo monitor de TV de 30 ″. O sujeito ficava de frente para o eletrodo “quente” do dupleto, de forma que no centro do sujeito o campo elétrico era a soma das partes (21) e (23), para valores positivos de z. Foi considerado importante usar uma onda senoidal, uma vez que seria a forma de pulso “comercialmente” preferida, que permite amplitudes maiores de pulso sem ser notada. O único gerador de onda senoidal prontamente disponível com a tensão necessária era um oscilador com um controle de frequência bastante grosso que não pode ser definido com precisão, embora a frequência seja bastante estável e possa ser medida com precisão. Para o experimento, uma frequência de pulso de 0,506 Hz foi aceita, embora seja consideravelmente diferente da frequência de ptose constante para este caso. O sujeito experimentou vários ciclos de ptose de intensidade moderada, começando com 8 minutos de execução do experimento.Conclui-se que a ressonância sensorial de ½ Hz foi excitada, e que o campo estimulante estava próximo ao campo mais fraco capaz de excitação. Das Eqs. (21) e (23), a amplitude do pulso do campo elétrico no centro de massa do sujeito foi de 7,9 mV / m. Que um campo elétrico com uma amplitude de pulso tão pequena, aplicado a todo o corpo, seja capaz de excitar a ressonância sensorial de ½ Hz é consistente com os resultados experimentais relatados na patente '874, embora estes tenham sido obtidos para a ressonância de 2,4 Hz. Em seguida, a distância zQue um campo elétrico com uma amplitude de pulso tão pequena, aplicado a todo o corpo, seja capaz de excitar a ressonância sensorial de ½ Hz é consistente com os resultados experimentais relatados na patente '874, embora estes tenham sido obtidos para a ressonância de 2,4 Hz. Em seguida, a distância zQue um campo elétrico com uma amplitude de pulso tão pequena, aplicado a todo o corpo, seja capaz de excitar a ressonância sensorial de ½ Hz é consistente com os resultados experimentais relatados na patente '874, embora estes tenham sido obtidos para a ressonância de 2,4 Hz. Em seguida, a distância zO máximo foi determinado no qual o tubo de TV de 30 ″ com amplitude de pulso de intensidade de imagem de 1% produz um campo elétrico com amplitude de pulso de 7,9 mV / m, ao longo da linha central da tela. Das Eqs. (13) e (19) encontra-se z max = 362,9 cm. A mais de 11 pés, esta é uma distância bastante grande para ver uma TV de 30 ″. No entanto, o experimento e a teoria discutidos mostram que a ressonância sensorial de ½ Hz pode ser excitada a essa grande distância, pulsando a intensidade da imagem de forma subliminar. Claro, a excitação ocorre também para uma gama de distâncias de visualização menores. Portanto, é evidente que o sistema nervoso humano pode ser manipulado por emissões de tela de pulsos de imagem subliminar de TV.

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A invenção não é limitada pelas modalidades mostradas nos desenhos e descritas no relatório descritivo, que são fornecidas a título de exemplo e não de limitação, mas apenas de acordo com o escopo das reivindicações anexas.

Reivindicações (14)
Ocultar Dependente 
Eu reivindico:
1. Método para manipular o sistema nervoso de um sujeito localizado perto de um monitor, o monitor emitindo um campo eletromagnético ao exibir uma imagem em virtude do processo de exibição física, o sujeito tendo uma frequência de ressonância sensorial, o método caracterizado pelo fato de que compreende:
criar um sinal de vídeo para exibir uma imagem no monitor, a imagem tendo uma intensidade;
modulação do sinal de vídeo para pulsar a intensidade da imagem com uma frequência na faixa de 0,1 Hz a 15 Hz; e
definir a frequência de pulso para a frequência de ressonância.
2. Um programa de computador para manipular o sistema nervoso de um sujeito localizado perto de um monitor, o monitor emitindo um campo eletromagnético ao exibir uma imagem em virtude do processo de exibição física, o sujeito tendo nervos cutâneos que disparam espontaneamente e têm padrões de picos, o programa de computador que compreende:
uma rotina de exibição para exibir uma imagem no monitor, a imagem tendo uma intensidade;
uma rotina de pulso para pulsar a intensidade da imagem com uma frequência na faixa de 0,1 Hz a 15 Hz; e
uma rotina de frequência que pode ser controlada internamente pelo sujeito, para definir a frequência;
em que o campo eletromagnético emitido é pulsado, os nervos cutâneos são expostos ao campo eletromagnético pulsado e os padrões de pico dos nervos adquirem uma modulação de frequência.
3. O programa de computador de reivindicação 2 , em que a pulsação tem uma amplitude e o programa compreende ainda uma rotina de amplitude para controle da amplitude pelo sujeito.
4. O programa de computador de reivindicação 2 , em que a rotina de pulso compreende:
um procedimento de temporização para cronometrar a pulsação; e
um procedimento de extrapolação para melhorar a precisão do procedimento de temporização.
5. O programa de computador de reivindicação 2 , compreendendo ainda uma rotina de variabilidade para introduzir variabilidade na pulsação.
6. Meios de hardware para manipular o sistema nervoso de um sujeito localizado perto de um monitor, o monitor sendo responsivo a um fluxo de vídeo e emitindo um campo eletromagnético ao exibir uma imagem em virtude do processo de exibição física, a imagem tendo uma intensidade, o sujeito tendo nervos cutâneos que disparam espontaneamente e têm padrões de picos, o hardware significa que compreende:
gerador de pulsos para gerar pulsos de voltagem;
meios, que respondem aos pulsos de voltagem, para modular o fluxo de vídeo para pulsar a intensidade da imagem;
em que o campo eletromagnético emitido é pulsado, os nervos cutâneos são expostos ao campo eletromagnético pulsado e os padrões de pico dos nervos adquirem uma modulação de frequência.
7. Os meios de hardware de reivindicação 6 , em que o fluxo de vídeo é um sinal de vídeo composto que tem um nível pseudo-dc e os meios para modular o fluxo de vídeo compreendem meios para pulsar o nível pseudo-dc.
8. Os meios de hardware de reivindicação 6 , em que o fluxo de vídeo é um sinal de transmissão de televisão e os meios para modular o fluxo de vídeo compreendem meios para oscilação de frequência do sinal de transmissão de televisão.
9. Os meios de hardware de reivindicação 6 , em que o monitor tem um terminal de ajuste de brilho e os meios para modular o fluxo de vídeo compreendem uma conexão do gerador de pulsos ao terminal de ajuste de brilho.
10. Uma fonte de fluxo de vídeo para manipular o sistema nervoso de um sujeito localizado perto de um monitor, o monitor emitindo um campo eletromagnético ao exibir uma imagem em virtude do processo de exibição física, o sujeito tendo nervos cutâneos que disparam espontaneamente e têm padrões de picos , a fonte de stream de vídeo compreendendo:
meios para definir uma imagem no monitor, a imagem tendo uma intensidade; e
meios para pulsar subliminarmente a intensidade da imagem com uma frequência na faixa de 0,1 Hz a 15 Hz;
em que o campo eletromagnético emitido é pulsado, os nervos cutâneos são expostos ao campo eletromagnético pulsado e os padrões de pico dos nervos adquirem uma modulação de frequência.
11. A fonte do fluxo de vídeo de reivindicação 10 em que a fonte é um meio de gravação que tem dados gravados e os meios para pulsar subliminarmente a intensidade da imagem compreendem um atributo dos dados gravados.
12. A fonte do fluxo de vídeo de reivindicação 10 em que a fonte é um programa de computador e os meios para pulsar subliminarmente a intensidade da imagem compreendem uma rotina de pulso.
13. A fonte do fluxo de vídeo de reivindicação 10 em que a fonte é uma gravação de uma cena física e os meios para pulsar subliminarmente a intensidade da imagem compreendem:
gerador de pulsos para gerar pulsos de voltagem;
fonte de luz para iluminar a cena, a fonte de luz tendo um nível de potência; e
meios de modulação, que respondem aos pulsos de tensão, para pulsar o nível de potência.
14. A fonte do fluxo de vídeo de reivindicação 10 , em que a fonte é um DVD, o fluxo de vídeo compreende um sinal de luminância e um sinal de crominância e os meios para pulsação subliminar da intensidade da imagem compreendem meios para pulsar o sinal de luminância.

Citações de patentes (15)

Número de publicaçãoData prioritáriaData de publicaçãoCessionárioTítulo
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US4800893A *10/06/198731/01/1989Ross Sidney AExibição de feedback de movimento físico cinestésico para controlar o sistema nervoso de um organismo vivo
US5169380A04/05/198808/12/1992Brennan Michael JWTratamento de distúrbios do sono e alívio da interrupção dos ritmos circadianos
US5304112A *16/10/199119/04/1994Theresia A. MrklasSistema e método de redução de estresse
US5400383A *09-12-199121/03/1995General Electric CompanyImageador fluoroscópico com aparelho de preenchimento de quadros
US5412419A *11/02/199102/05/1995Susana ZiaratiSistema de áudio e vídeo compatível com imagens de ressonância magnética
US5450859A *17/01/199119/09/1995A Universidade Católica da AméricaProteção de sistemas vivos de efeitos adversos de campos elétricos, magnéticos e eletromagnéticos
US5782874A28/05/199321/07/1998Loos; Hendricus G.Método e aparelho para manipular o sistema nervoso
US5800481A28/12/199501/09/1998Loos; Hendricus G.Excitação térmica de ressonâncias sensoriais
US5935054A07/06/199510/08/1999Loos; Hendricus G.Excitação magnética de ressonâncias sensoriais
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US6081744A28/05/199327/06/2000Loos; Hendricus G.Gerador elétrico de campo periférico para manipular o sistema nervoso
US6091994A28/12/199518/07/2000Loos; Hendricus G.Manipulação pulsativa do sistema nervoso
US6167304A28/05/199326/12/2000Loos; Hendricus G.Variabilidade do pulso na manipulação do campo elétrico dos sistemas nervosos
US6238333B107/06/199529/05/2001Hendricus G. LoosManipulação magnética remota de sistemas nervosos
Citações de família para família
* Citado pelo examinador, † Citado por terceiros

Citações não relacionadas a patentes (5)

Título
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* Citado pelo examinador, † Citado por terceiros

Citado por (3)

Número de publicaçãoData prioritáriaData de publicaçãoCessionárioTítulo
US20110082366A1 *04/10/200507/04/2011Ascension Technology CorporationSistema de monitoramento de orientação e posição com base magnética DC para rastreamento de instrumentos médicos
US20130024192A1 *30/03/201024/01/2013Nec CorporationSistema de seleção de palavras de expressão de atmosfera, método de seleção de palavras de expressão de atmosfera e programa
Citações de família para família
WO2020242332A1 *31/05/201903-12-2020Kitanovic AleksandraEstimulador eletromagnético

FONTE:  https://patents.google.com/patent/US6506148B2/en